Физический энциклопедический словарь - альфа-распад

²²⁶88Ra ²²²86Rn+⁴2Нe

Энергия, выделяющаяся при А.-р., делится между -частицей и ядром обратно пропорц. их массам. Если конечное ядро образуется в возбуждённом состоянии, то энергия -частицы уменьшается на энергию этого возбуждения и, напротив, возрастает, если распадается возбуждённое ядро {т. н. длиннопробежные -частицы, рис.). Тонкая структура спектров -частиц позволяет определить энергию возбуждённых состояний ядер. Период полураспада T1/2 -радиоакт. ядер экспоненциально зависит от энергии вылетающих -частиц.

Теория А.-р., основанная на квантовомеханич. описании проникновения ч-цы через потенц. барьер (см. Туннельный эффект), была развита в 1928 амер. физиком Г. Гамовым и независимо от него Г. Герни и Э. Кондоном в Англии. При вылете из ядра -частица должна преодолеть потенциальный барьер. Вероятность А.-р. пропорц. проницаемости барьера, к-рая тем больше, чем больше кинетич. энергия -частицы в ядре. Вероятность А.-р. зависит от размеров ядра, что используется для определения размеров тяжёлых ядер, а также от вероятности образования -частицы в ядре.

Фотография следов -частиц в камере Вильсона от распада ²¹²Ро. Справа длиннопробежная -частица.

Известно более 200 -радиоакт. ядер, расположенных в периодич. системе элементов в осн. за Pb. Имеется также ок. 20 -радиоакт. нуклидов редкозем. элементов. Времена жизни -радиоакт. ядер колеблются от 3Х10^-7 с (для ²¹²Ро) до (2—5) •10¹⁵ лет (для ¹⁴²Се, ¹⁴⁴Nd, ¹⁷⁴Hf). Энергия -частиц, испускаемых тяжёлыми радио-акт, ядрами, составляет 4—9 МэВ (за исключением длиннопробежных -частиц, вылетающих при А.-р. из возбуждённого состояния), ядрами редкозем. элементов — 2—4,5 МэВ.

• См. при ст. Радиоактивность.